ношення

Приклад 1:
Диференціюючи за часом співві д- ношення kdt dzjdt dyidt dx  ++=υ , отримаємо для прискорення вираз: k dt zdj dt ydi dt xda 2 2 2 2 2 2  ++= . Це саме прискорення можна вир а- зити через його проекції на координатні осі: kajaiaa zyx  ++= .
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”

Приклад 2:
Отримане співві д- ношення наочно ілюструється за до- помогою лави Ж у- ковського – круг- лої платформи, яка може обертатися з малим тертям ві д- носно вертикальної осі (рис.
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”

Приклад 3:
Було встановлено, що величина * T,rν прямо про- порційна до кубу частоти і є функцією ві д- ношення T ν , тобто     = Tfr 3* T, ννν , де      Tf ν – функція відношення частоти випромінювання абсолютно чорного тіла до його температури. Віну не вдалося теоретично встан о- вити вигляд функції      Tf ν .
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”

Приклад 4:
Використаємо зв’язок між вектор а- ми mlp і lL  : l e llml Lm2 eLgp  −=−= , де e l m2 eg = – орбітальне гіромагнітне від- ношення. Підставимо сюди вираз ( )1llLl +=  .
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”