нулі

Приклад 1:
З багатьох дослідів, що провод и- лись при низьких те мпературах, можна зробити висновок, який сформулював Нернст у такому вигляді: при абсолютному нулі температ у- ри будь -які зміни стану відбуваються без зміни ентропії: ( ) 0SSlim 12 0T =− = . Тут мова йде не про абсолютне зн а- чення ентропії, а про її зміну.
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”

Приклад 2:
Отже теорему Нернста – третій закон термодинаміки можна сформул ю- вати так: при абсолютному нулі ентропія д о- рівнює нулю: 0Slim 0T = = . Третій закон термодинаміки запе- речує можливість досягнення абсолютного нуля.
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”

Приклад 3:
Рівень Фермі відповідає максималь – ній кінетичній енергії FE , яку може електрон в металі при абсолютному нулі. Її називають енергією Фермі.
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”

Приклад 4:
При абсолютному нулі всі стани з енергією FEE вільні. Іншими словами, при T=0 K ймовірність заповнен- ня електронами станів з енергією FEE дорівнює нулю: ( )    > =< .EE,0 ,EE,1EN F F Щоб отримати цей результат з д о- помогою розподілу Фермі -Дірака, нео б- хідно вважати, що при T=0 K хімічний по- тенціал електронного газу, який відрах о- ваний від дна потенці альної ями, дорівнює енергії Фермі FE0 =µ . — Невідомий автор, "168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005" Приклад 5: 350 наведений графік фун к- ції розподілу Фермі – Дірака при абсолю тно- му нулі. Він має вигляд сходинки, що обрив а- ється при FEE 0 == µ .
— Невідомий автор, “168 І.Є.Лопатинський. Фізика. Підручник. 2005”